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【推荐】磁学讲座系列

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发表于 2007-3-14 10:02:11  | 显示全部楼层
原子核磁现象
  微观世界虽然是我们的肉眼看不见的,但却可以应用多种科学方法和高新技术了解其存在、认识其特性,有的还得到重要的应用。

  这里介绍若干重要的原子核现象及其应用。首先介绍原子核磁共振及其一些重要的应用。

核磁共振与物质结构研究
  磁共振是物质中的磁矩系统在互相垂直的恒定磁场(又称直流磁场)和高频或微波磁场的同时作用下,当恒定磁场的强度和高频或微磁场的频率满足一定的条件时,这一磁矩系统对高频或微波产生的强烈的电磁能量吸收现象,原子核磁矩系统产生的磁共振称为核磁共振,电子磁矩系统产生的磁共振称为电子自旋磁共振。根据这一电子系统产生的磁性,如顺磁性、铁磁性等,又分为顺磁共振、铁磁共振等。又一类磁共振是物质中的游动电子的电荷系统在互相垂直的恒定磁场和高频或微波电场的共同作用下,当恒定磁场的强度和高频或微波电场的频率满
图1 核磁共振谱仪
足一定的条件时,这一游动电子的电荷系统对高频和微波产生强烈的电磁能量吸收现象,称为回旋共振。因为这一现象同物质的抗磁性相关,故也称抗磁共振。运动的电荷还可能是物质中的离子所产生,称为离子回旋共振。

  在这些磁共振中,目前应用最多的是核磁共振。这是因为在92种天然化学元素中,有80多种化学元素的原子核具有磁矩(简称核磁矩),可以在一定条件下产生核磁共振,因此可以利用核磁共振方法来研究许多物质的核磁共振。又因为核磁共振的分辨率很高,又可以利用一些新技术(如电子计算机技术等)来提高灵敏度,故在物理学、化学、生物学、地质学、医学和工农业分析等中得到重要的应用。图1示出一台测量核
图2 酒精的氢原子核
的核磁共振谱
磁共振的核磁共振谱仪设备,图2示出利用核磁共振谱仪测得的乙醇(酒精)(C2H5OH)的氢(原子)核的核磁共振谱。从这核磁共振谱可以看出,共振谱中的3条谱线的强度比为3:2:1,这正好反映乙醇中3种原子团CH3,CH2和OH中的氢原子含量的浓度比例。核磁共振研究的化学元素多、分辩率高和灵敏度高的这些特点可以得到所研究物质的很多结构和特性等方面的信息。这在研究复杂的生物大分子甚至生物活体时更有其优点,是其他科学方法难以得到的。例如核糖核酸(RNA)、脱氧核糖核酸(DNA)和多种蛋白质的核磁共振研究便解决了许多结构上和其他方面的问题。



穆斯堡尔效应与磁结构研究
  前面介绍各种磁性材料时,曾讲到其强磁性的来源是由于构成磁性材料的原子磁矩有一定规律的排列,称为磁有序。而且在磁性材料中从实验上和从理论上都表明和论证了有多种多样的磁有序,称为磁结构。但是怎样确定磁性材料中原子磁矩的微观结构呢?这里需要说明,原子磁矩实际上是原子中许多电子的总和磁矩,而没有考虑原子中的原子核磁矩。这是因为一般说来如电子和原子核等微观粒子,其质量越大,其表征磁性强弱的磁矩就越小。原子核的质量比电子质量约高2千倍或更高,所以原子核的磁矩就只有电子磁矩的大约2千分之一或更低。故一般讲到原子磁性时便忽略原子核的磁性,而只讲电子的磁性,因而把原子中的电子的总和磁矩称为原子磁矩。什么是穆斯堡尔效应?穆斯堡尔效应是指具有穆斯堡尔效应的原子核(称为穆斯堡尔核)中的低能级(称为基态能级)与较高能级(称为激发态能级)之间的跃迁变化。这些能级中包含有与穆斯堡尔核的磁性有关的能级(称为磁能级)及磁能级之间的跃迁。一般对磁性物质(材料)穆斯堡尔效应的研究主要便是对穆斯堡尔(原子)核的磁能级之间的跃迁。从原子核的磁能级之间的跃迁看,核磁共振同穆斯堡尔效应是相似的。但是核磁共振是在原子核的基态磁能级之间跃迁。基态磁能级之间能量相差较小,故同能量成正比的核磁共振频率较低,一般在射电频率(高频)和微波的范围。但是穆斯堡尔效应却是在穆斯堡尔(原子)核的基态磁能级与激发态磁能级之间的共振跃迁,因为基态磁能级与激发态磁能级之间的能量相差很大,故同能量成正比的穆斯堡尔效应频率便很高,
图3 石榴石型钇铁氧体
的穆斯堡尔谱(a-8面体
晶位 d-4面体晶位)
一般在γ射线的范围,故也称(原子)核γ共振。在利用穆斯堡尔效应研究磁性物质(材料)时,便可从磁性物质(材料)的穆斯堡尔谱来分析其磁结构。图3是石榴石型钇铁氧体(Y3Fe5O12,简写为YIG)中57Fe穆斯堡尔(原子)核在室温下的穆斯堡尔谱。一般磁有序物质穆斯堡尔谱为6条吸收线谱线,谱线的强度和距离同磁有序的情况有关。图中谱线的分裂显示磁有序物质中出现不同磁有序的磁亚点阵,结合其他方面的研究,可知这一铁氧体中的Fe离子以2:3的比例分布于8面体(a)和4面体(b)的磁亚点阵中。从这个例子可以看出,从原子核的穆斯堡尔效应的研究中可以得到磁有序物质(材料)的许多磁性和磁结构的重要信息。但是,还需要指出的是,目前已经观测到具有原子核穆斯堡尔效应的化学元素只有40多种,约为可进行核磁共振研究的化学元素的一半,而且只有Fe原子核的穆斯堡尔效应可以在室温下观测,其他大多数则需要在低温下观测。另外,从原子核的穆斯堡尔效应不仅可以得到磁性材料的磁结构等信息,而且还可以从其他穆斯堡尔参数如核电四极矩、核同质异能移位等得到磁性物质(材料)和其他许多物质(材料)的结构和性能等信息。这里只着重介绍了穆斯堡尔效应在磁学和磁性材料方面的特点和应用。



核磁致冷创造最低温度记录
  在现代生活中,利用致冷(也称制冷)的冰箱已成为重要的家用电器。但是目前常用的冰箱制冷剂中含有不利于环境保护、破坏高空臭氧层的氟(F)和氯(Cl),因而促进了多种致冷方法技术的研究。磁致冷技术便是其中很受重视的致冷技术,例如,正在研究的利用稀土金属钆(Gd)及其合金在其铁磁-顺磁临界温度区域的磁-热效应的致冷。又例如,已经利用锰(Mn)系和铬(Cr)系硫酸盐等顺磁(性)盐类的顺磁绝热退磁效应在超低温度区域将温度降低到约百分之一(10-2)开(K),是当前超低温度区域较常用的一种致冷技术。什么是磁绝热退磁致冷技术?简单说来就是把在大约1开(K)的起始温度的顺磁盐放在外加强的磁场中磁化,所放出的磁化热传到顺磁盐周围环境中,温度保持不变。然后把顺磁盐同周围环境隔离,处于绝热状态,再去掉或剧减外加磁场,顺磁盐转变为退磁状态,原子磁矩从磁有序转变为磁无序,这就需要吸收能量,但是已处于绝热状态的顺磁盐不能从周围环境吸取能量,便只有从顺磁盐自己的原子运动中吸取能量,这样就使顺磁盐的分子运动减弱而使温度降低。这种磁绝热退磁过程进行多次便可使顺磁盐温度降低到一定的程度。一般说来,利用顺磁盐的绝热退磁方法可以使顺磁盐温度降低到约百分之一(10-2)开(K),即约10毫开(mK),也可称为毫开(mK)范围或毫开(mK)量级。
图4 二级绝热
退磁极低温装置
示意图


  利用同样的绝热退磁方法可以使一定物质的原子核磁矩系统的温度降低。例如利用铜(Cu)原子核绝热退磁方法可以铜(Cu)原子核系统温度降低到约百万分之一开(K),即约1微开(μK)或更低。目前利用(Cu)原子核绝热退磁方法达到的最低温度为十亿分之二开(K),即约2纳开(nK),这是目前所知达到的最低温度。我国的访问学者殷实也参加了这一项研究工作。图4中为一个两级原子核绝热退磁装置的主要结构示意图。两级分别利用PrNi5合金中镨(Pr)原子核和(Cu)原子核绝热退磁致冷效应,最低温度达到约100万分之27开(K),即约27微开(μK)。这里需要注意的是,利用原子核磁矩系统的绝热退磁致冷方法所达到的最低温度是指原子核磁矩系统的温度,并不是含这一原子核的物质的温度;根据热力学定律,绝对温度的0开(K)是不可能达到的,但可以接近0开(K)。



核铁磁性和核反铁磁性
  我们在前面介绍各种物质的磁性时,曾讲到研究和应用最多的是原子磁矩形成有序排列的铁磁性和反铁磁性等材料。原子磁矩是原子中多个电子的总合磁矩,原子磁矩的有序排列是由相邻原子磁矩(自旋)间的相互作用,主要是具有量子力学特点的自旋间的交换作用产生的。那么原子核磁矩是否也会形成有序排列而产生原子核铁磁性和核反铁磁性等?经过实验观测和理论研究,特别是由于高
图5 铜原子核的核反铁磁性
新技术的发展和应用,已经从实验和理论两方面证实了原子核铁磁性(简称核铁磁性)和原子核反铁磁性(简称核反铁磁性)的存在及其特点。但是,从实验中观测到原子核磁矩的有序排列是很不容易的。这一方面是由于原子核磁矩只有原子(电子)磁矩的千分之一或更低,其有序排列要克服热扰动的影响和破坏,就必须在很低的温度下才能实现原子核磁矩的有序排列,另一方面也是由于原子核磁矩很小,要从实验中观测到原子核磁矩的有序排列也是很不容易的。但是经过长期的和利用高新技术的实验研究,还是观测证实了许多物质中的原子核磁矩的有序排列。例如,在金属铜(Cu)、LiH、CaF2、Ca(OH)2、PrNi5、PrCu5、PrCu2和PrCu6等化合物和合金中已经在极低温度下观测到其中的铜(Cu)、锂(Li)、氢(H)、氟(F)、镨(Pr)的原子核磁矩的互相平行排列的核铁磁性,或原子核磁矩互相反平行排列的核反铁磁性。图5中示出是铜(Cu)原子核磁矩互相反平行排列的核反铁磁性,这是由铜原子核
图6 极低温度下氦-3原子
磁矩的反铁磁结构
磁矩之间的磁偶极相互作用产生的。进一步实验和理论研究表明,铜(Cu)原子核磁矩在60纳开(nk,10-9K)到300微开(μK,10-6K)的极低温度范围内已经观测到3种核反铁磁性有序磁结构。另外,化学元素氦(He)有2种不同的同位素氦-4(4He)和氦-3(3He),在自然界中氦-4占绝大多数,其核磁矩和核自旋都为零,氦-3只占约万分之1.3(1.3×10-4),但却具有核磁矩和核自旋。在极低温度范围内和不同的高压下,固态氦-3的原子核磁矩具有不同的有序排列的核磁结构。图6中示出是高压下的固态氦-3在较低磁场和较低温度范围内的较复杂的核反铁磁结构,称为UUDD(上上下下)核反铁磁结构。可以看出,在极低温度下出现的核磁矩有序排列的核磁结构也是多种多样的,有的同磁性物质(材料)的原子磁矩有序排列的磁结构相同,也有少数表现出特殊的核磁矩有序排列的核磁结构。

  从上面的介绍可以看出,原子核的磁性虽然远比一般物质的磁性微弱,但是在一定的条件下也可以表现出来,而且有的还有其特点,有的还得到了重要的应用。
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发表于 2007-3-14 10:04:18  | 显示全部楼层
基本粒子磁现象
  基本粒子是构成原子和原子核的更小和更深入一层的粒子。但因随着科学研究的深入和进展,原来看作是基本粒子的也由更深层次的粒子的发现而变为非基本粒子了。例如历史上曾经把原子、随后又把原子核看作是基本粒子,但是后来更进一步的研究表明,原子和原子核都不再是基本粒子。因此把基本粒子称为粒子。这里为了避免一般的误解,把基本粒子同常用的材料粒子和颗粒等相混淆,仍采用“基本粒子”一词,只是要理解“基本”是随着历史和科学进步而改变的。从当代科学研究和应用看,基本粒子的磁性研究和应用也是很广泛的。这里我们只介绍其中的一部分:电子磁矩的精密测量和理论计算,中子没有电荷却有磁性,磁单极子的探测和理论研究,夸克粒子和超子的磁性。

电子磁矩
  电子是发现较早的一种基本粒子,存在于原子核外。各种化学元素便是根据该元素原子的原子核中的质子数目,也就是该元素原子在非电离的正常状态下的原子核外的电子数目决定的。原子中的电子磁性有由电子的自旋产生的自旋磁矩和电子环绕原子核作轨道运动产生的轨道磁矩。对于不处于原子中的自由电子说来,就只有自旋磁矩,是电子具有的内禀磁性,常简称电子磁矩。一般电子学只考虑运动电子的电荷所产生的电流,但是在上个世纪(20世纪)末,由于现代磁学和高新技术的发展,诞生了磁学与电子学交叉的称为磁电子学、又称自旋电子学的新的交叉磁学或称边缘磁学。这样在磁电子学中电子电流和电子磁矩(自旋)都得到研究和应用。

  电子磁矩研究的一项很重要又很有意义的成果是对电子磁矩的精密测量和理论计算。这表现在20世纪中期的30年研究中,对应用于电子磁矩与电子角动量关系的电子g因数的反常因数(简称g反常因数) α的精密测量和理论计算上。按早期的理论研究,g因素g=2,即g反常因数α=0,但是在长期的越来越精密的实验研究中却表明,α并不等于0,如表1中所示,在1948~1978的30年实验研究中,α的实验测量值从3位有效数字增加到10位有效数字。同时更值得注意的是,对g反常因数α的理论计算,在考虑了多种对电子磁矩的影响因素后,得到的理论计算值也达到10位有效数字和很高的精度(很低的不确定度)。还值得注意的是,g反常因数α的实验测量值和理论计算值在10位有效数字中竟有8位有效数字相同,这些都从表1中可以清楚地看出。总的说来,关于电子(自旋)磁矩的实验测量和理论计算达到这样高的有效位数,而实验测量值与理论计算值达到这样高的符合程度,在磁学和其他自然科学中都是非常罕见的。

      表1   电子g反常因数α=0.5*(g-2)的实验测量值和理论计算
年 代
α的实验测量值
α的测量不确定度
1948
119×10-5
±5×10-5
1948
116×10-5
±12×10-6
1952
1146×10-6
±5×10-6
1956
1168×10-6
±300×10-9
1958
1159660×10-9
±35×10-10
1971
11596567×10-10
±200×10-12
1976-1978
1159652410×10-12
±400×10-12
  
a的理论计算值1159652400×10-12
  


中子的磁性
  在基本粒子的磁现象中,又一个受到关注的问题是,为什么中子没有电荷却有磁性?而且其磁性还得到重要的应用。在一般情况下,磁现象与电现象总是同时存在,而且互相影响的。例如,电荷运动形成的电流总要相伴地产生磁场,而磁场变化时又会由电磁感应产生电动势。

  中子的磁性是怎样来的?从现代基本粒子结构的研究知道,中子并不是不可分的基本粒子,而是由3个更基本的夸克粒子(简成夸克)组成的。现在通过许多的实验和理论研究已经知道,共有6种夸克,称为上夸克、下夸克、奇异夸克、粲夸克、顶夸克和底夸克。夸克又称层子,表示物质是由许多层次的基本粒子构成的,层子是其中一个层次的基本粒子。每种粒子又都有其电荷和磁矩。中子是由1个上夸克和2个下夸克组成的,而每种夸克各有其电荷和磁矩,这样使中子的总合电荷为零(0),而总合磁矩却不为零(0),因为中子是一种具有强相互作用的强子,同由强子、质子和中子构成的原子核有强相互作用,因而可利用来测量晶态物质的原子(含原子核)的分布状态的晶体结构,称为中子衍射晶体结构分析。又因为中子具有磁矩而没有电荷,可利用中子磁矩同晶态物质的原子磁矩的磁相互
图1 反铁磁物质氧化锰
在80K和293K的中子衍射谱
作用来测量晶态物质的原子磁矩的分布状态(称为磁结构),并不受物质中电荷的影响,称为中子衍射磁结构分析。这样便可以利用中子衍射同时进行晶体结构分析和磁结构分析。图1所示反铁磁氧化锰(MnO),在80开(K)的反铁磁(磁有序)态和在室温293开(K)的顺磁(磁无序)态的中子衍射谱。这是因为氧化锰(MnO)的反铁磁-顺磁转变温度(称为奈尔湿度)为120开(K),在这转变温度以下为原子磁矩有序排列的反铁磁态,故在80开(K)的低温度出现反映反铁磁态的中子衍射谱;而在这转变温度以上为原子磁矩无序排列的顺磁态,故在293开(K)的室温出现反映反铁磁态的中子衍射谱。可以看出同时具有反映反铁磁有序的磁结构和晶体结构的中子衍射谱是比只有晶体结构而无磁结构的中子衍射谱显得复杂。








磁单极子
  一般看来,磁的来源总是同电相关的,即由电的运动(电流)产生磁场,而且产生生物质磁性的磁矩也是同自旋和电荷相联系的。这样磁矩的两个磁极(北极和南极,或称正磁极和负磁极)便是不能分开和分离存在的。这同物质的电性是很不相同的。因为电性中既有电矩(带有正电极和负电极)的存在,也有分开的正电荷和负电荷的存在。这样就造成了磁和电的不对称,使描述电磁现象的麦克斯
图2 电离探测器
在高空探测磁单极
子的实验结果
韦电磁方程组也显得不对称,例如电通密度的散度为电荷密度,而磁通密度的散度却为零(0),因为只有磁矩,没有分离的磁荷(磁极)。但是获得1933度诺贝尔物理学奖的英国物理学家狄拉克在1931年提出了磁单极子理论。这位物理学家既在创建相对论性量子电动力学理论上有过重要贡献,而且还有先提出了反物质学说、磁单极子学说和基本物理常数随时间变化学说,其中反物质学说已在实验上得到证实,并成为阿尔法磁谱仪的重点研究对象。而磁单极子学说自从1931年提出以来,到现在一直受到实验观测和理论研究的重视。这是因为磁单极子问题不仅涉及物质磁性的一种来源,电磁现象的对称性,而且还同宇宙极早期演化理论及微观粒子结构理论等有关,故成为科学界关注的一个重要问题。例如在实验观测方面,曾利用多种高能加速器进行许多实验,但都未能产生出磁单极子;曾对地球古代大陆岩石和海洋底岩石、从天外降落到地球上的各种陨石、从月球带回地球的月球岩石等进行观测也未观测到磁单极子及其留下的
图3 在地面用超导量子
干涉仪在实验室探测
磁单极子的实验结果
特征径迹,曾利用高空气球和空间飞行器上的粒了探测器探测磁单极子,在很多次探测中仅观测到一次的粒子径迹(图2),经多方面分析研究,认为很可能是磁单极子的径迹,但至今尚未得到重复证认;还曾多次在地面实验室中利用高灵敏度和高磁屏蔽的超导量子干涉仪(SQUID)式磁强计进行磁单极子的探测,进行了长达151天的日夜不停的磁单极子探测,仅有一次观测结果(图3)经仔细分析研究,排除了多种干扰,认为是一次磁单极子事例,但是后来虽然经过多次重复探测,并且改进和增大了测量装置,提高了测量灵敏度,但是都未能再观测到磁单极子。总的说来,几十年来经过多方面和大量的关于磁单极子的实验观测,虽然曾有过两次可能是磁单极子的观测事例,但都尚未能得到重复的证实。

  在磁单极子的理论研究方面,也曾提出过多种的学说,各有其特点和根据。例如,除狄拉克最早提出的磁单极子学说外,还有:磁荷和电荷完全对称并具有新的量子化条件的全对称磁单极子学说;由著名华裔物理学家、诺贝尔物理学奖获得者杨振宁教授等提出的采用纤维丛新数学方法的量子力学磁单极子学说;应用统一规范场理论的规范磁单极子学说;应用爱因斯坦-麦克斯韦耦合场的相对论性耦合场磁单极子学说;应用超弦理论和4维规范模型的超重磁单极子学说;超对称和超弦磁单极子学说等。

  总的看来,涉及磁学、电磁对称、宇宙早期演化和微观基本粒子结构等多方面的磁单极子问题是仍需要从实验观测和理论方面继续进行研究的科学问题。

基本粒子的磁性
  前面已经对一些具有磁性特点的基本粒子的磁性作了介绍,例如,其磁矩已进行精密测量和理论计算而且实验和理论非常符合的电子磁矩、没有电荷却有磁矩的中子磁矩、在实验观测和理论研究已许多年而尚未得到肯定的科学证实的磁单极子。现在再对一些基本粒子磁性的若干特点和研究意义作些扼要介绍。

  首先是对同电子(第一代轻子)的质量相同但电荷相反的反粒子即正电子的测量,由于正电子在自然界很少,限制了测量的精度。比较现在测量到的g反常因数a:

  a(电子)=1159652410×10-12
  a(正电子)=11603×10-7

可以看出其测量精度的差别是非常大的。

  其次是对第二代轻子μ子的实验测量和理论计算。μ子是在自然界中很不稳定的寿命很短的基本粒子。已经从实验测量和理论计算得到的μ子的g反常因数分别为:

  a(μ子)(实验值)=1165924×10-9
  a(μ子)(理论值)=1165920.8×10-9

值得注意的是实验值和理论值的精度虽不如电子,但仍有很高的精度,而且实验值同理论值也是很接近的。

  再次是对具有强相互作用和静止质量超过原子核中的质子(即氢原子核)和中子的超子的磁矩的实验测量和理论计算。  
        
  表2   若干超子磁矩μN的实验测量值和理论计算值
μ(实验)μN
μ(理论)μN
Λ0
-0.613±0.004
-0.58
Σ+
2.42±0.05
2.68
Σ0
-1.61±0.08
0.82
Σ-
-1.157±0.025
-1.05
Ξ0
-1.250±0.014
-1.40
Ξ-
-0.69±0.04
-1.59

  表2中列出6种超子的磁矩的实验测量值和理论计算值。这些基本粒子的磁矩的单位μN称为核磁子,μN(核磁子)比一般用来测量物质磁矩和电子磁矩的单位μB(玻尔磁子)小得多,大约只有μB的2千分之一。这是因为中子和超子等基本粒子的质量大约为电子质量的2千倍或更高的缘故,而一般宏观物质的磁性主要来自于电子的磁性。从表2可以看出,有些超子的磁矩,如Λ0 超子、Σ+超子、Σ-超子和Ξ0 超子的磁矩的实验测量值与理论计算值是较为接近的;但是另一些超子的磁矩,如Σ0超子和Ξ-超子的磁矩的实验测量值与理论计算值却相差较大,其产生原因是需要进一步研究的。

  从前面的介绍可以看出,大多数的基本粒子的磁性虽然远比电子磁性和宏观物质的磁性微弱,但是却在微观基本粒子中起着重要的作用,有的基本粒子的磁性在科学研究和实际应用等方面还有着重要的应用。

  从以上对各种磁现象及其在各方面应用等的介绍可以了解,物质的磁性和空间的磁场的磁现象不但是广泛存在的,而且磁在生产、科学研究、国防和生活等方面都有着广阔和重要的应用,从一种意义上讲,我们是生活在磁的世界里。因此,我们需要关心各种磁现象,并关心研究和应用各种磁现象的磁学及磁学的发展。
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GH-Bladed v3.67 1CD

GMI Imager v5.6 1CD

GMI PressCheck v2.5 1CD

GMI SFIB v5.4 1CD

GT-Suite 7.2 Build 1 Win32_64 & Lniux 1DVD(发动机模拟分析软件)

HTFS.Software.v7.1-ISO 1DVD

HTRI Exchanger Suite v6.0 SP3 Full-ISO 1CD

HydroComp.NavCad.2009.v9.05 1CD

HydroComp Propcad 2005 Full 1CD
HydroComp PropExpert 2005 Full 1CD

HyperMILL v2009.1 Multilanguage-ISO 1DVD

iMOLD v12 SP0-ISO  1CD(solidworks专用模具设计软件)

Intec Simpack v9.3.1 Win32/64-ISO 2CD

Intergraph PDS v2011-ISO 1DVD

Jason v8.3 Win32-ISO 1DVD

JMatPro v7.0 1CD(材料性能模拟软件)

KBC Petro-SIM Suite v4.0 SP2-ISO 1CD

LensVIEW 2003.1-ISO 1CD

LightTools v8.1.0 RC1 Win32_64-ISO 2DVD(光学软件)

LMS Raynoise v3.0 1CD(大型声场模拟软件系统)

Lucidshape v1.72 1CD

MAGMASOFT v4.4-ISO 1CD(完全破解版,铸造仿真软件)

Maxsurf v13.01-ISO 1CD(计算机辅助船舶设计和建造软件)

MIDAS GTS v2.5.1 1CD

Neotec WELLFLO v8.3.0-ISO 1CD

NUMECA Fine v8.72 1CD

OLGA v7.1-ISO 1CD

OSLO Premium v6.44 1CD(光学软件)

Petrel v2010.2.2-ISO 1DVD

Petrel v2012.1.0 Win64 1DVD

Phoenics 2009-ISO 1CD

PipelineStudio v3.5.0.0-ISO 1CD

Plaxis v8.5 pro  1CD

PRG Paulin v2011 1CD

ProCAST 2013.0-ISO 1CD(全模块最新完全版)

Process.Systems.Enterprise.gPROMS.v3.71 1CD

PSS/E v32.03-ISO 1CD

PTV VISSIM v4.3-ISO

Pumpcalc v7.00-ISO(离心泵分析程序)

PVElite 2014 v16.00.00.000 Full-ISO 1CD

PVTSim v20.0-ISO 1CD

ReflectorCAD 1.5(ASAP的配套软件,专门用于车灯灯罩设计)

RSoft.Photonic.Component.Suite.2013.12.Win32_64 2CD(光学元件模拟软件)

RSoft.Photonic.Component.Suite.2013.12.Linux32_64 2CD

RSoft.System.Suite.2013.12.Win32_64 1CD(光通信设计套件)

ShipConstructor 2008 R2-ISO 1CD

SafeTech.FE-SAFE.v6.4.Win32_64 2CD(精度极高的疲劳分析软件)

SIMSCI.Pro/II v9.2-ISO 1DVD(流程模拟程序)

Space-E 4.3 1CD(简体中文版)

Stoner Pipeline Simulator(SPS) v9.9-ISO 1CD

Synergee gas v4.52 1DVD

Sysnoise v5.6.WinNT2k 2CD(噪声分析软件)

TFC.Essential.Macleod.v9.7.0 1CD(光学薄膜设计软件)

TruckSim v8.1-ISO 1CD

TracePro v7.04-ISO 1CD(光学机构仿真软件)

VANTAGE PDMS v12.0 SP6-ISO 1DVD

VMGSim.v8.0.Build42 1CD

Winsim.Design.II.v9.31 Working 1CD

WorkNC G3 v21.0-ISO 1CD(多语言版)

ZEMAX v2009.06.09 1CD

华铸CAE 10.0 铸钢 1CD

压力容器计算软件SW6-2011 单机版 1CD
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